Ondes électromagnétiques

• Dans ce cas, on a respectivement dans ces deux régions de l'espace :

  donc en particulier : \(\begin{array}{ccc} \vec B_1 = \mu_0 . \vec H_1 & \mathrm{ et } & \vec B_2 = \mu_0 . \vec H_2 \\ \vec B_{1t} = \mu_0 . \vec H_{1t} & \mathrm{ et } & \vec B_{2n} = \mu_0 . \vec H_{2n} \end{array}\)

• Si de plus on peut négliger les courants sur la surface du conducteur \(( \vec j = \vec 0 )\), alors les relations de continuité (tangentielles pour \(\vec H\) et normales pour \(\vec B\)) impliquent :

  \(\begin{array}{ccccc} \vec H_{1t} = \vec H_{2t} & \Rightarrow & \mu_0 . \vec H_{1t} = \mu_0 . \vec H_{2t} & \Rightarrow & \vec B_{1t} = \vec B_{2t} \\ \vec B_{1n} = \vec B_{2n} & \Rightarrow & \mu_0 . \vec H_{1n} = \mu_0 . \vec H_{2n} & \Rightarrow & \vec H_{1n} = \vec H_{2n} \end{array}\)

  On déduit que, dans ce cas particulier : \(\vec H_1 = \vec H_2\) et \(\vec B_1 = \vec B_2\)

• Mais il faut retenir que dans le cas général, sur la surface d'un conducteur : \(\vec j \ne \vec 0\)

L'existence d'un courant de surface sur le conducteur se traduit alors, au passage entre les 2 régions, par une discontinuité de la composante tangentielle de l'excitation magnétique \(\vec H\).