Interférences localisées. Lames minces

Si les rayons arrivent sur la lame avec la même incidence \(i\), la différence de marche est constante pour une épaisseur \(e =a x =\mathrm{cste}\). Nous observons alors des franges d'égale épaisseur, parallèles entre elles et à l'arête du coin d'air, définies par \(x =\mathrm{contante}\).

Pour \(x = 0\) nous avons: \(\delta_0 = 2 n \alpha x + \frac{\lambda}{2} = \frac{\lambda}{2}\)

Nous observons une frange sombre pour l'épaisseur nulle de la lame.

En lumière blanche, pour une épaisseur quasi nulle de la lame, l'ordre d'interférence est proche de \(p = \frac{\delta_0}{\lambda} = \frac{1}{2}\)

Nous observons alors une irisation complémentaire de celle décrite pour les interférences non localisées au voisinage de la frange centrale d'ordre \(p = 0\) .

Cette irisation s'observe facilement sur les couches quasi moléculaires d'huile sur les flaques d'eau et sur les bulles de savon éclairées en lumière naturelle.