Généralités. Conditions d'interférences

En réalité les sources réelles \(S_1\) et \(S_2\) ne sont jamais ponctuelles mais peuvent être considérées comme la juxtaposition d'une infinité de sources ponctuelles dans les deux directions de l'espace (s'il s'agit de sources étendues planes). On est donc amené à étudier l'influence, sur la figure d'interférences, du déplacement des sources ponctuelles suivant deux directions orthogonales.

Considérons deux autres sources synchrones^[1] \(S'_1\) et \(S'_2\) décalées suivant l'axe \(Oy\), vers les \(y\) négatifs d'une quantité \(\Delta y\) .

Elles créent également un système d'interférences, soit une famille d'hyperboloïdes de foyers \(S'_1\) et \(S'_2\) . Les hyperboles observées dans le plan défini par les axes \(O'x'\) et \(O'y'\) sont légèrement décalées vers le bas. En effet le centre de symétrie \(O"\) est décalé vers le bas de la même quantité \(Dy\) par rapport à \(O'\) que \(S'_1\) et \(S'_2\) par rapport à \(S_1\) et \(S_2\).

Si on remplace les sources ponctuelles \(S_1\) et \(S_2\) par deux petites fentes infiniment fines parallèles à l'axe \(Oy\), on augmente la luminosité des franges car chaque couple de points des fentes fines donne une figure d'interférences qui se superpose à la figure donnée auparavant par le couple \(S_1 S_2\).

Nous venons de voir l'influence de la hauteur des fentes sources infiniment fines. Considérons maintenant l'influence de la largeur des fentes sources.

Si \(S_1\) et \(S_2\) se déplacent d'une quantité \(\Delta x\) sur l'axe \(Ox\), le nouveau système d'interférences se trouve décalé de la même quantité et dans la même direction. Nous observons alors la superposition des franges dues aux couples de sources \((S_1 S_2)\) et \((S'1 S'2)\). L'observation va perdre en netteté, les franges se brouillent, ce qui se traduit par une diminution de la visibilité .