Ce qu'il faut retenir : [Interférences localisées. Lames minces]

Ce qu'il faut retenir :

cas des lames à faces parallèles en lumière monochromatique

\(dr = 2~n~e \cos r\)

\(dr = 2~n~e \cos r + \frac{\lambda}{2}\)

Cas des lames à épaisseur légèrement variable

\(\delta = 2~n~e \cos r + \frac{\lambda}{2}\)

Notes

cas des lames à faces parallèles en lumière monochromatique
La différence de marche ondulatoire s'écrit pour deux rayons transmis consécutifs:
\(dr = 2~n~e \cos r\)
et pour deux rayons réfléchis consécutifs:
\(dr = 2~n~e \cos r + \frac{\lambda}{2}\)
Les interférences sont localisées à l'infini.
Les franges d'interférences
Les franges d'interférences observées dans le plan focal d'une lentille sont par conséquent des cercles concentriques centrés sur le foyer image de la lentille. On les appelle franges d'égale inclinaison parce qu'elles correspondent à des rayons de même inclinaison \(i\) sur la lame.
Cas des lames à épaisseur légèrement variable
Le plan d'intersection des couples de rayons \((R_1,R_2)\) est le plan de localisation des franges d'interférences.
Ce plan, passant par l'intersection des lames \(L_1\) et \(L_2\) se situe au voisinage du coin d'air formé par \(L_1\) et \(L_2\) à condition que l'angle de ce coin d'air soit faible et son épaisseur petite.
La différence de marche
La différence de marche est donnée par:
\(\delta = 2~n~e \cos r + \frac{\lambda}{2}\)